{"id":16,"date":"2009-01-01T14:24:44","date_gmt":"2009-01-01T21:24:44","guid":{"rendered":"http:\/\/electromagnetic-universe-by-nnrozanov.org\/wp\/?page_id=16"},"modified":"2025-09-27T14:04:46","modified_gmt":"2025-09-27T13:04:46","slug":"4-structures-of-proton-neutron-and-electron-4-la-estructura-del-proton-del-neutron-y-del-electron-4-%d1%81%d1%82%d1%80%d1%83%d0%ba%d1%82%d1%83%d1%80%d0%b0-%d0%bf%d1%80%d0%be%d1%82%d0%be%d0%bd","status":"publish","type":"page","link":"https:\/\/electromagnetic-universe-by-rozanov.space\/U_E_de_R\/?page_id=16","title":{"rendered":"La estructura del prot\u00f3n, del neutr\u00f3n y del electr\u00f3n"},"content":{"rendered":"Numero de visitas - 104005
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\"\"<\/a> \u00a0\"\"<\/p>\n

\"copyright_1.gif\"<\/strong><\/h3>\n

\u00a9 2006<\/strong><\/span><\/p>\n

El Autor – <\/em><\/strong><\/span>Roz\u00e1nov Nicol\u00e1i Nicol\u00e1evich\u00a0<\/span><\/strong><\/em><\/a><\/p>\n

Las traducciones de los t\u00edtulos, de los art\u00edculos, de los libros, de las citaciones y declaraciones de los\u00a0cient\u00edficos \u2013 posiblemente\u00a0\u00a0no coinciden letra a letra\u00a0con las traducciones oficiales, si tal existieran.<\/em><\/span><\/p>\n

En el art\u00edculo de J. Brown<\/strong> y M. Row<\/strong>, \u201cLa estructura del nucle\u00f3n<\/strong>\u201d, publicado en la colecci\u00f3n \u201cF\u00edsica en el extranjero<\/strong>\u201d, \u201984 \u201cA\u201d INVESTIGACIONES, Mosc\u00fa \u201cMIR\u201d (pp. 31\u201359)<\/em>, en la secci\u00f3n: \u201c\u00bfCu\u00e1les son las dimensiones del nucle\u00f3n?\u201d<\/strong>, bas\u00e1ndose en la teor\u00eda cuark\u2013glu\u00f3n\u2013mes\u00f3n de los nucleones<\/a>, se escribe lo siguiente:<\/span><\/p>\n

\n

\u201cSe podr\u00eda pensar que las dimensiones del nucle\u00f3n se estiman mejor a partir de su factor de forma el\u00e9ctrico, el cual caracteriza la distribuci\u00f3n espacial de la carga en el nucle\u00f3n y se determina en experimentos de dispersi\u00f3n el\u00e1stica de electrones. Con este enfoque fueron determinadas con precisi\u00f3n las dimensiones de los \u00e1tomos y de los n\u00facleos. Pero, seg\u00fan uno de los modelos m\u00e1s recientes que vamos a considerar, en el nucle\u00f3n existen dos regiones diferentes. En su regi\u00f3n central, los cuarks casi sin masa se mueven pr\u00e1cticamente libres, interactuando d\u00e9bilmente entre s\u00ed; esto es la llamada libertad asint\u00f3tica. En la regi\u00f3n externa, de mayor tama\u00f1o, se encuentran los piones y otros mesones; a esta regi\u00f3n la llamaremos nube mes\u00f3nica. Diversos enfoques fundamentales, tales como las teor\u00edas de calibraci\u00f3n en ret\u00edculo, comienzan actualmente a esclarecer la cuesti\u00f3n de c\u00f3mo y d\u00f3nde los cuarks, gluones y otros constituyentes participan en la formaci\u00f3n de la regi\u00f3n de confinamiento de los cuarks, denominada \u201cbolsa\u201d. Sin embargo, por el momento estos c\u00e1lculos no dicen con certeza de qu\u00e9 manera en el nucle\u00f3n se produce la separaci\u00f3n en dos regiones: el n\u00facleo interno, compuesto por cuarks, y la nube mes\u00f3nica externa\u00bb.<\/span><\/p>\n<\/blockquote>\n

De lo expuesto se deduce que la existencia de cuarks y gluones ser\u00eda, supuestamente, un hecho experimental fundamental ((21) pp. 31\u201359)<\/em>. Sin embargo, para cualquier persona interesada en la teor\u00eda de part\u00edculas elementales, est\u00e1 absolutamente claro que esto no corresponde del todo a la realidad. Aunque en la secci\u00f3n \u201cEl modelo de bolsas del MIT\u201d<\/em> se afirma:<\/span><\/p>\n

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En el experimento que mostr\u00f3 de manera convincente que los nucleones est\u00e1n compuestos por cuarks, estos se comportaban como libres y sin masa. Se trat\u00f3 de un experimento de dispersi\u00f3n inel\u00e1stica profunda de electrones a altas energ\u00edas. Surge entonces la pregunta: \u2018\u00bfDe d\u00f3nde provienen las masas de los cuarks (m(q)<\/sub>)<\/strong><\/em><\/span> que mencionamos anteriormente?\u2019 Por supuesto, solo consider\u00e1bamos la regi\u00f3n de bajas energ\u00edas, y las constantes de acoplamiento dependen de los impulsos y se hacen mayores a bajos impulsos, de modo que es posible alg\u00fan mecanismo mediante el cual los cuarks adquieran masa. En este sentido es interesante el modelo de bolsas del MIT (Instituto Tecnol\u00f3gico de Massachusetts)<\/strong>, en el cual los cuarks u<\/em><\/strong><\/span> y d<\/em> <\/span><\/strong>son casi sin masa (si se desprecia la peque\u00f1a masa de los cuarks u<\/span><\/strong> y d<\/strong><\/span> \u201cde corriente\u201d, igual a unos pocos megaelectronvoltios)<\/em>\u2026\u201d.<\/span><\/p>\n

\u201cEn el modelo de bolsas del MIT se postula que los cuarks no pueden salir de la bolsa, lo cual se expresa en la condici\u00f3n de frontera para la funci\u00f3n de onda en el borde de la bolsa, correspondiente al radio (R) <\/span><\/strong>(MIT<\/strong> \u2013 Massachusetts Institute of Technology, 02139)<\/em>. De este modo, las part\u00edculas no pueden escapar de la bolsa. Con el tiempo, este confinamiento deber\u00eda ser explicado por definici\u00f3n<\/em> por alguna teor\u00eda adecuada, que todav\u00eda no existe. (!) Estableciendo la condici\u00f3n de frontera del modelo de bolsas del MIT<\/strong> se pueden buscar funciones de onda de los cuarks que, dentro de la bolsa, obedecer\u00edan la ecuaci\u00f3n de Dirac<\/strong> para fermiones sin masa\u201d.<\/span><\/p>\n<\/blockquote>\n

El vac\u00edo f\u00edsico es un enredo tremendamente complejo de espaguetis de colores \u2013campos de calibraci\u00f3n\u2013 con salsa de condensado cuark\u2013antiquark. Para que los cuarks puedan existir localmente, debemos crear una burbuja, o bolsa, y para ello se necesita energ\u00eda. Se asume que la energ\u00eda es proporcional al volumen:<\/span>\"\"<\/a>donde (B)<\/strong><\/em><\/span> es la \u201cconstante de la bolsa\u201d.<\/span><\/p>\n

Las energ\u00edas de los quarks se pueden encontrar a partir de la condici\u00f3n de frontera del modelo de bolsas del MIT, con la cual se determinan los valores propios de energ\u00eda. Para un quark en el estado fundamental con IS = \u00bd<\/strong><\/span><\/em>, tenemos:<\/span><\/p>\n

E(Q) <\/sub>= 2,04<\/em><\/strong><\/span>\\ \\hbar\\ <\/span>\\frac{C}{R}<\/span>.<\/span><\/span><\/p>\n

Por consiguiente, la energ\u00eda de la bolsa con tres quarks es igual a:<\/span><\/p>\n

E<\/span><\/strong><\/em> =<\/strong> \\frac{4}{3}<\/span>\u03c0R3<\/sup>\u00a0B + (3 \u00d7 2,04<\/strong><\/em>\\ \\hbar\\ <\/span><\/span>\\frac{C}{R}<\/span>).<\/span><\/span><\/p>\n

Aqu\u00ed se a\u00f1aden adem\u00e1s diversos t\u00e9rminos adicionales, pero esta f\u00f3rmula expresa la esencia del modelo. El par\u00e1metro (B)<\/strong><\/em><\/span> se elige de modo que, en el m\u00ednimo respecto a (R)<\/span><\/strong><\/em>, la energ\u00eda de la bolsa sea igual al valor experimental de la masa del nucle\u00f3n:<\/span><\/p>\n

m_{\\left(n\\right)}{\\times}C^2<\/span>. <\/span><\/p>\n

Como no es dif\u00edcil darse cuenta, el t\u00e9rmino con (R\u00b3)<\/strong><\/em><\/span> impide que la bolsa se expanda demasiado, mientras que el t\u00e9rmino con (1\/R)<\/strong><\/em><\/span> es, en esencia, la energ\u00eda cin\u00e9tica que no deja que la bolsa colapse. (En el fondo, fuerzas centr\u00edpetas y centr\u00edfugas (aut.)\u2026)<\/em>.<\/span><\/p>\n

\n

\u00abDado que el par\u00e1metro (B)<\/strong><\/em><\/span> se utiliza para que el m\u00ednimo de la energ\u00eda se encuentre en el valor adecuado, el par\u00e1metro natural con dimensi\u00f3n de energ\u00eda resulta ser la magnitud:<\/span><\/p>\n

\\ \\hbar\\ <\/span>\\frac{C}{R}<\/span> <\/span><\/span>– de bolsa\u00bb<\/span><\/em><\/p>\n

((21) p.49).<\/span><\/em><\/p>\n<\/blockquote>\n

Pero:<\/span><\/p>\n

\\ \\hbar\\ <\/span>\\frac{C}{R}<\/span> – de bolsa\u00bb<\/em><\/span><\/span><\/span><\/p>\n

esto es la relaci\u00f3n de indeterminaci\u00f3n de Heisenberg<\/strong>:<\/span><\/p>\n

\"\"<\/a>((20) p. 465).<\/span><\/em><\/p>\n

De donde:<\/span><\/p>\n

\"\"<\/a><\/p>\n

\u2013 esta relaci\u00f3n es la que el autor del presente trabajo considera fundamental para el c\u00e1lculo de los factores de forma de las part\u00edculas de materia y antimateria, es decir, protones, electrones y sus antipart\u00edculas. (V\u00e9ase Ap\u00e9ndice-1)<\/em><\/a>.<\/span><\/p>\n

Partiendo de los postulados de la teor\u00eda especial de la relatividad extendida de Recami<\/strong> ((5) pp.53\u2013123)<\/em>, as\u00ed como de los trabajos citados en las fuentes 3, 4, 8, 9, 10, 7, 13<\/em>, se debe reconocer que la sustancia y la antisustancia en el Universo est\u00e1n constituidas por part\u00edculas estables (<\/em><\/span>t = \u221e<\/em><\/span><\/strong>)<\/em><\/span>, que poseen masa en reposo (en su propio sistema de referencia)<\/em> ((20) p.72)<\/em> y un incremento relativista de masa \u2013 \u0394m<\/span><\/strong><\/em>, adem\u00e1s de una carga el\u00e9ctrica elemental unitaria \u2013 \\left (\\overset{\\pm}{e}\\right)<\/span> (aut.)<\/em>.<\/span><\/p>\n

En el Universo solo existen cuatro de tales part\u00edculas:<\/span><\/p>\n