{"id":8,"date":"2009-01-01T14:11:52","date_gmt":"2009-01-01T21:11:52","guid":{"rendered":"http:\/\/electromagnetic-universe-by-nnrozanov.org\/wp\/?page_id=8"},"modified":"2026-02-09T13:19:09","modified_gmt":"2026-02-09T12:19:09","slug":"2-physical-vacuum-and-birth-of-the-matter-substances-and-antisubstances2-el-vacio-fisico-y-el-nacimiento-de-las-particulas-de-la-materia-de-la-sustancia-y-de-la-antisustancia-2-%d1%84%d0%b8","status":"publish","type":"page","link":"https:\/\/electromagnetic-universe-by-rozanov.space\/U_E_de_R\/?page_id=8","title":{"rendered":"Vac\u00edo f\u00edsico, el nacimiento de part\u00edculas de materia y la formaci\u00f3n de sustancia y antisustancia"},"content":{"rendered":"Numero de visitas - 138075
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\"\"<\/a> \u00a0\"\"<\/a><\/p>\n

\"copyright_1.gif\"<\/p>\n

\u00a9 2006<\/span><\/strong><\/em><\/p>\n

El Autor \u2013 <\/em><\/strong><\/span>Roz\u00e1nov Nicol\u00e1i Nicol\u00e1evich<\/span><\/strong><\/em><\/a>\u00a0<\/span><\/strong><\/em><\/p>\n

Las traducciones de los t\u00edtulos, de los art\u00edculos, de los libros, de las citaciones y declaraciones de los\u00a0cient\u00edficos \u2013 posiblemente\u00a0\u00a0no coinciden letra a letra\u00a0con las traducciones oficiales, si tal existieran.<\/em><\/span><\/p>\n

\n

\u00abEl vac\u00edo f\u00edsico constituye un medio polarizado, heterog\u00e9neo y omnipresente, compuesto por el vac\u00edo f\u00edsico homog\u00e9neo-absoluto y dos vac\u00edos f\u00edsicos modificados de la sustancia y de la antisustancia. Las formaciones locales de uno u otro vac\u00edo modificado (denominadas por el autor \u00abdominios de vac\u00edo\u00bb) flotan en el medio ilimitado del vac\u00edo f\u00edsico absoluto.\u00bb <\/span><\/strong>(V. L. Dyatlov<\/strong> (4) \u2013 de la anotaci\u00f3n)<\/span><\/em>.<\/span><\/p>\n<\/blockquote>\n

En el art\u00edculo \u2014 \u00abLa teor\u00eda de la relatividad y sus generalizaciones<\/strong><\/span>\u00bb de E. Recami<\/strong> ((5) p\u00e1gs. 53-128)<\/em>, se afirma:<\/span><\/p>\n

\u00abDe la exigencia de que los sistemas de referencia superlum\u00ednicos tengan sentido, se sigue que deben existir objetos y taquiones que se encuentren en reposo con respecto a \u2014 S<\/strong><\/em><\/span> y con respecto a \u2014 s<\/strong><\/em><\/span> respectivamente. Del hecho de que los luxones L<\/strong><\/em> <\/span><\/span>poseen la misma velocidad para cualquier observador \u2014 s<\/strong><\/em><\/span> o S<\/span><\/em><\/strong>, se puede concluir que un bradi\u00f3n B(S)<\/strong><\/em><\/span> , con respecto a \u2014 S<\/strong><\/em><\/span>, representar\u00e1 un taqui\u00f3n T(s)<\/span><\/strong><\/em>\u00a0con respecto a cualquiera de los sistemas \u2014 s<\/strong><\/em><\/span>, y viceversa:<\/span><\/p>\n

B(S) = T(s) ,\u00a0 T(S) = B(s) ,\u00a0 L(S) = L(s).<\/strong><\/em><\/span><\/p>\n

Esto concuerda con el principio de dualidad, que ahora complementamos con la afirmaci\u00f3n: \u00abse supone que en los sistemas de referencia \u2014 S<\/strong> <\/em><\/span>existen exactamente los mismos objetos f\u00edsicos que en los sistemas \u2014 s<\/strong><\/em><\/span>, y viceversa\u00bb.<\/span><\/p>\n

Para concluir, se\u00f1alemos que, cuando en los sistemas \u2014 s<\/span><\/strong><\/em> y S<\/strong><\/em><\/span> se observa el mismo acontecimiento, los vectores de tipo tiempo se transforman en vectores de tipo espacio y viceversa, al pasar de \u2014 s<\/strong><\/em><\/span> a S<\/span><\/em><\/strong> y de S<\/strong><\/em><\/span> a s<\/em><\/strong><\/span>. Por otro lado, es bien sabido que las transformaciones de Lorentz<\/strong> ordinarias de s<\/strong><\/span><\/em><\/span>1 <\/sub><\/span><\/em><\/strong>a s2<\/sub><\/strong><\/em><\/span> \u00a0o de S1<\/sub><\/em><\/strong><\/span>\u200b<\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span> a S2<\/sub><\/strong><\/em><\/span>\u200b<\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span> \u200b<\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span><\/span> conservan el tipo del 4-vector.<\/span><\/p>\n

Por lo tanto, se puede decir que las transformaciones de Lorentz<\/strong> sublum\u00ednicas deben ser tales que:<\/span><\/p>\n

\u03b2 \u2261 u \/ \u0441 ,<\/strong><\/em><\/span><\/p>\n

c2<\/sup>t‘2<\/sup>+ (ix’)2 <\/sup>= + [c2<\/sup>t2<\/sup>+(ix)2<\/sup>], \u00a0\u03b22 <\/sup>< 1<\/strong>, <\/em>(16 a)<\/em><\/span>,<\/span><\/p>\n

mientras que las transformaciones de Lorentz superlum\u00ednicas (SLT)<\/strong><\/em>, de \u2014 s<\/strong> <\/em><\/span>a S<\/strong><\/em><\/span> o de S<\/span><\/strong><\/em> a s<\/strong><\/em><\/span>, deben ser tales que:<\/span><\/p>\n

\u00a0\u00a0c2<\/sup><\/em>t‘2<\/sup>+(ix’)2 <\/sup>= – [c2<\/sup>t2<\/sup>+(ix)2<\/sup>],<\/em><\/span><\/strong>\u00a0 \u00a0\u03b22 <\/sup>> 1, <\/em>(16 \u0431)<\/span>\u00bb<\/strong><\/em>.<\/span><\/p>\n

\n

\u03b2 \u2261 u \/ \u0441<\/strong><\/em><\/span>\u200b,<\/span>\u00a0 <\/span><\/span>\u03b22<\/sup> < 1<\/strong><\/em><\/span>, <\/span><\/span><\/sup><\/p>\n

preservan la forma cuadr\u00e1tica de Minkowski:<\/span><\/span><\/p>\n

\u03b7<\/strong><\/em>\u03bc\u03bd<\/sub>\u200b x<\/strong>\u2032<\/em>\u03bc <\/sup>x<\/strong>\u2032<\/em>\u03bd <\/sup>= \u03b7<\/em><\/strong>\u03bc\u03bd<\/sub>\u200b <\/sup>x<\/strong><\/em>\u03bc <\/sup>x<\/em><\/strong>\u03bd<\/sup>, (16a)<\/em> <\/span><\/span><\/p>\n

donde la m\u00e9trica es:<\/span><\/p>\n

\u03b7<\/em><\/span><\/strong>\u03bc\u03bd <\/sub><\/span>\u200b= diag(\u22121,+1,+1,+1)<\/em><\/span><\/strong>.<\/span><\/p>\n

En cambio, las transformaciones de Lorentz superlum\u00ednicas<\/strong> (SLT)<\/strong><\/em>, de \u2014 s<\/strong><\/em><\/span> a S<\/strong><\/em><\/span> o de S<\/em><\/strong><\/span> a s<\/strong><\/em><\/span>, deben satisfacer:<\/span><\/p>\n

\u03b7<\/strong><\/em>\u03bc\u03bd\u200b<\/sub> x<\/strong>\u2032<\/em>\u03bc <\/sup>x<\/strong>\u2032<\/em>\u03bd <\/sup>= – \u03b7<\/em><\/strong>\u03bc\u03bd\u200b<\/sub> x<\/strong><\/em>\u03bc <\/sup>x<\/em><\/strong>\u03bd<\/sup>,\u00a0 \u03b22 <\/sup>> 1<\/strong> (16b)<\/span><\/span><\/em><\/span><\/p>\n

Aqu\u00ed el signo negativo indica que un intervalo de tipo tiempo se transforma en uno de tipo espacio y, rec\u00edprocamente, un intervalo de tipo espacio se transforma en uno de tipo tiempo bajo una SLT<\/strong><\/em>.<\/span><\/p>\n

\n

Por supuesto, los taquiones tambi\u00e9n poseer\u00e1n masas en reposo reales, ya que constituyen part\u00edculas ordinarias con respecto a sus propios sistemas de reposo – f<\/strong><\/em><\/span>, donde f<\/strong>\u00a0 – <\/em><\/span>son sistemas de referencia supralum\u00ednicos.<\/span><\/p>\n

A partir de la ecuaci\u00f3n (16 b)<\/em>, aplicada al vector de los cuatro impulsos de los taquiones, se puede obtener de inmediato la relaci\u00f3n:<\/span><\/p>\n

E2 <\/sup>–\u00a0P2\u00a0<\/sup>= -m_{0}^{2}<\/span> < 0<\/em><\/strong><\/span><\/p>\n

((m0<\/sub><\/strong><\/span>)- sustancial)<\/em><\/span>.<\/p>\n

Por eso tenemos:<\/span><\/p>\n

Recordemos que cualquier transformaci\u00f3n de Lorentz<\/strong> supralum\u00ednica proyecta la regi\u00f3n interior del cono de luz (P<\/strong>2 <\/sup>= 0<\/strong>)<\/em><\/span> sobre su regi\u00f3n exterior, y viceversa.<\/span><\/p>\n

Cabe se\u00f1alar:<\/span><\/p>\n

a) La velocidad de la luz conserva, por supuesto, su car\u00e1cter de par\u00e1metro cinem\u00e1tico l\u00edmite de nuestro cosmos tetradimensional (aun cuando se sepa que dicho l\u00edmite posee dos \u00ablados\u00bb), as\u00ed como su funci\u00f3n en la comparaci\u00f3n de las unidades de longitud y de tiempo entre distintos observadores.<\/span><\/em><\/p>\n

b) Los taquiones se desaceleran al aumentar su energ\u00eda y se aceleran al disminuirla.<\/em><\/span><\/p>\n

En particular, para reducir la velocidad de los taquiones hasta el l\u00edmite inferior \u0421<\/em><\/span><\/strong>, es necesaria una energ\u00eda infinita. Por otro lado, cuando la celeridad de un taqui\u00f3n tiende al infinito, su energ\u00eda tiende a cero. Esto impide la violaci\u00f3n del postulado general seg\u00fan el cual \u00abla energ\u00eda solo puede transmitirse a una velocidad finita\u00bb<\/em>, puesto que el taqui\u00f3n posee energ\u00eda nula precisamente para aquellos observadores ante los cuales aparece con celeridad infinita.<\/span><\/p>\n

Obs\u00e9rvese que un bradi\u00f3n puede presentar un momento lineal nulo y una energ\u00eda m\u00ednima:<\/span><\/p>\n

m0<\/sub> \u00d7 C2<\/sup><\/strong><\/em>,<\/span><\/p>\n

mientras que un taqui\u00f3n puede presentar energ\u00eda nula y un momento lineal m\u00ednimo:<\/span><\/p>\n

P0 <\/sub>\u00d7 C,<\/strong><\/em><\/span><\/p>\n

Sin embargo, los bradiones (<\/strong>B)<\/strong> <\/span><\/em>no pueden existir con energ\u00eda nula, del mismo modo que los taquiones (T)<\/em><\/strong><\/span> no pueden existir con momento lineal nulo respecto a los observadores para quienes se manifiestan como taquiones. De ello se deduce que la celeridad infinita solo puede atribuirse a los taquiones que corresponden a la intersecci\u00f3n del hiperboloide con el plano (E = 0) <\/strong><\/em><\/span>((5), p. 72\u2026)<\/em>.<\/span><\/p>\n

Consideremos un taqui\u00f3n que posee una masa en reposo (m0<\/sub>)<\/span> <\/em><\/strong>en su propio sistema de referencia y que se desplaza con respecto a nosotros con velocidad \u2212 u<\/strong><\/em><\/span><\/span><\/span>. En tal caso, observaremos la masa:<\/span><\/p>\n

\"\"<\/a><\/p>\n

( \u03b22 <\/sup>> 1 ),<\/strong> m0 <\/sub><\/strong>– sustancial.<\/span><\/em><\/p>\n

Es evidente que a los taquiones se les deben atribuir masas en reposo reales, y no puramente imaginarias, siempre que se tengan en cuenta las correspondientes transformaciones de Lorentz<\/strong> supralum\u00ednicas ((5), p. 74)<\/em>.<\/span><\/p>\n

\u00abPor supuesto, las leyes f\u00edsicas en la teor\u00eda especial de la relatividad pueden escribirse en una forma universal, v\u00e1lida tanto para bradiones como para taquiones, es decir, en una formulaci\u00f3n que coincide necesariamente con la forma habitual en el caso de los bradiones. Por ejemplo, la ecuaci\u00f3n (24)<\/em>, presentada en forma G<\/strong><\/em> \u2013covariante:<\/span><\/p>\n

\"\"<\/a><\/p>\n

\\left (\\beta^2\\ {_{<}^{>}}\\ 1\\right )<\/span>, m0 <\/sub><\/strong>– sustancial\u00bb.<\/span><\/em><\/p>\n

En la secci\u00f3n 5.1. Antisustancia, ((5) p\u00e1g. 78)<\/em>, E. Recami<\/strong> escribe:<\/span>
\u00abArriba se mostr\u00f3 que el principio de reinterpretaci\u00f3n (RJP)<\/em><\/strong> excluye cualquier transmisi\u00f3n de informaci\u00f3n al pasado, incluso con la ayuda de taquiones, y al mismo tiempo permite predecir \u2014simplemente por consideraciones de relatividad\u2014 la existencia de la antisustancia\u00bb ((5) p\u00e1g. 87\u2026)<\/em>.<\/span><\/p>\n

\u00abEl<\/em> principio de reinterpretaci\u00f3n (RJP)<\/em>\u00bb debe denominarse a la propiedad de las part\u00edculas (elementales)<\/em> de la materia, consistente en que \u00abno existen objetos con velocidad negativa que se muevan hacia adelante en el tiempo. Cualquier objeto (P)<\/strong><\/em><\/span> con energ\u00eda negativa, que se mueva hacia atr\u00e1s en el tiempo, puede y debe ser reinterpretado como su antiobjeto (P–<\/sup>)<\/strong><\/em><\/span>, movi\u00e9ndose en la direcci\u00f3n opuesta en el espacio, pero dotado de energ\u00eda positiva y avanzando hacia adelante en el tiempo. Observemos que de nuestros tres postulados se sigue:<\/span><\/p>\n

    \n
  1. \n

    No existen objetos con energ\u00eda positiva que se muevan hacia atr\u00e1s en el tiempo.<\/span><\/em><\/p>\n<\/li>\n

  2. \n

    No s\u00f3lo podemos, sino que debemos aplicar el principio de reinterpretaci\u00f3n. En efecto, puesto que pertenecemos al mundo macrof\u00edsico y, por lo tanto, debemos \u201cexplorar\u201d el espacio-tiempo en la direcci\u00f3n positiva de t<\/span><\/strong>, no podemos ni siquiera \u201cver\u201d una part\u00edcula que se mueve hacia atr\u00e1s en el tiempo: siempre la veremos como su antipart\u00edcula \u201creinterpretada\u201d, movi\u00e9ndose hacia adelante en el tiempo.<\/span><\/em><\/p>\n<\/li>\n

  3. \n

    Como ya se mencion\u00f3, el tercer postulado exige que las se\u00f1ales f\u00edsicas sean transportadas \u00fanicamente por objetos que se muevan hacia adelante en el tiempo o, lo que es equivalente, s\u00f3lo por objetos con energ\u00eda positiva. Ahora est\u00e1 claro que nuestro principio de reinterpretaci\u00f3n garantiza, al excluir la transmisi\u00f3n de informaci\u00f3n hacia el pasado, la validez de la ley de causalidad retardada (las causas preceden a sus efectos)\u00bb ((5) p\u00e1g. 60).<\/span><\/em><\/p>\n<\/li>\n<\/ol>\n

    Si recordamos de qu\u00e9 manera las antipart\u00edculas se obtienen a partir de sus correspondientes part\u00edculas, se puede concluir que a las antipart\u00edculas debe atribuirse formalmente masas en reposo negativas (pero, naturalmente, masas y energ\u00edas relativistas totales positivas). Recordemos para mayor claridad que, en forma covariante, para cualquier part\u00edcula libre:<\/span><\/p>\n

    E = P<\/strong>0 <\/sub>= m<\/strong>0 <\/sub>u<\/strong>0 <\/sub>c<\/strong>2<\/sup> ,<\/em><\/span><\/p>\n

    donde u<\/strong>0 <\/strong><\/sub><\/em><\/span><\/span> \u2014\u00a0<\/span>es la componente temporal de la 4-velocidad. La transformaci\u00f3n de Lorentz<\/strong> no ort\u00f3crona \u2014 L<\/span><\/strong><\/em>, que realiza \u00fanicamente el cambio de signo de todas las componentes temporales:<\/span><\/p>\n

    E’ <\/strong>= – E’<\/strong> = m<\/strong>0 <\/sub>(-u<\/strong>0 <\/sub>)c<\/strong>2\u00a0<\/sup>= – m<\/strong>0 <\/sub>u<\/strong>0 <\/sub>c<\/strong>2<\/sup>.<\/em><\/span><\/p>\n

    Como resultado, aplicando el principio de reinterpretaci\u00f3n de manera que se obtenga la antipart\u00edcula correspondiente, finalmente tenemos, para la antipart\u00edcula:<\/span><\/p>\n

    E\u2019 <\/strong>= – E\u2019<\/strong> = (-m<\/strong>0 <\/sub>)(-u<\/strong>0 <\/sub>)c<\/strong>2<\/sup>,<\/em><\/span><\/p>\n

    lo que implica que la antipart\u00edcula permanece con masa en reposo negativa. Por consiguiente, se puede escribir:<\/span><\/p>\n

    \"\"<\/a><\/p>\n

    As\u00ed que siempre:<\/span><\/p>\n

    E<\/strong> = + |m<\/strong>0<\/sub>| c<\/strong>2<\/sup><\/em><\/span><\/p>\n

    y\u00a0si se asignan correctamente energ\u00edas positivas, tanto a los electrones \\left ( \\overset{-}{e}\\right )<\/span> como a los positrones \\left (\\overset{+}{e} \\right )<\/span>, entonces la ecuaci\u00f3n libre de Dirac<\/strong> conduce a oposiciones para:<\/span><\/p>\n

    \\left ( \\overset{-}{e}\\right )<\/span>\u00a0\u0438<\/span> \\left (\\overset{+}{e} \\right )<\/span>,<\/span><\/p>\n

    como corresponde, s\u00f3lo con la condici\u00f3n:<\/span><\/p>\n

    m<\/strong><\/em>0<\/strong> (fermi\u00f3n)<\/em><\/sub> = -m0<\/sub><\/strong> (antifermi\u00f3n)<\/sub><\/em> ((5) p\u00e1gina 62).<\/em><\/span><\/span><\/p>\n

    De las citas anteriores, tomadas del art\u00edculo de E. Recami, se debe reconocer:<\/span><\/p>\n

    a) Las part\u00edculas \u201cpositivas\u201d (prot\u00f3n y positr\u00f3n) \u2014 bradiones,<\/span><\/p>\n

    b) Las part\u00edculas \u201cnegativas\u201d (antiprot\u00f3n y electr\u00f3n) \u2014 taquiones.<\/span><\/p>\n

    De acuerdo con la teor\u00eda de Dy\u00e1tlov<\/strong> (4)<\/em>, <\/span><\/p>\n

    \"\"<\/a>(fig. 1)<\/span><\/em><\/p>\n

    los dominios de sustancia y antisustancia son completamente equivalentes y \u00abflotan libremente\u00bb en todo el espacio del universo (Vac\u00edo astrof\u00edsico)<\/em>, estando separados entre s\u00ed por el cono de luz (fig. 1)<\/em>, es decir, en un estado de superposici\u00f3n.<\/span><\/p>\n

    Los bradiones, en su propio sistema de referencia y en ausencia de fuerzas externas, poseen energ\u00eda de reposo:<\/span><\/p>\n

    E<\/strong>(B<\/strong><\/sub>)<\/sub> = m<\/strong>0 \u00d7 <\/sub>C2<\/sup><\/strong>,\u00a0 V<\/strong>(B<\/strong><\/sub>)<\/sub> = 0<\/strong><\/em>,<\/span><\/p>\n

    mientras que los taquiones, en su propio sistema de referencia, poseen impulso:<\/span><\/p>\n

    P<\/strong>(T<\/strong>) <\/sub>= – m<\/strong>0\u00a0<\/sub>\u00d7 C<\/strong><\/em><\/span><\/p>\n

    y una velocidad:<\/span><\/p>\n

    V<\/strong>0(T) <\/sub><\/em>= 0<\/strong>,<\/span><\/p>\n

    \"<\/p>\n

    ya que, en este caso, el m\u00f3dulo del momento resulta ser:<\/span><\/p>\n

    |P<\/strong>(T)<\/sub>| = m<\/strong>0<\/sub> \u00d7 C<\/em> <\/strong><\/em>\u00a0<\/span>((5) pag.65).<\/span><\/em><\/p>\n

    El siguiente capitulo >>>>><\/span><\/strong><\/span><\/a><\/p>\n

    \n

\"\"<\/a><\/p>\n